MOS管短溝道效應(yīng)及其行為建模

隨著集成電路工藝的不斷革新,集成電路器件的尺寸不斷減小,當(dāng)MOS管的尺寸小到一定程度時,會出現(xiàn)短溝道效應(yīng),此時MOS管特性與通常相比有很大不同。本文介紹了說明短溝道MOS管特性的一些公式,然后利用硬件說明語言VHDL2AMS對短溝道MOS管進(jìn)行了行為建模,并利用混合信號仿真器SMASH5. 5對模型進(jìn)行了仿真,將短溝道MOS管模型特性與一般模型特性作了比較。

1　引　言
目前,實現(xiàn)微電路*常用的技術(shù)是使用MOS晶體管。隨著科學(xué)技術(shù)的發(fā)展,集成電路的集成密度不斷地在提高,MOS晶體管器件的尺寸也逐年縮小, 當(dāng)MOS管的溝道長度小到一定值之后,出現(xiàn)的短溝道效應(yīng)將對器件的特性產(chǎn)生影響,使其偏離傳統(tǒng)長溝道MOS管的特性VHDL2AMS(Analog andMixed Signal)是一種高層次的混合信號硬件說明語言,它不僅支持對模擬系統(tǒng)的建模和仿真,而且支持對離散系統(tǒng)及數(shù)字模擬混合系統(tǒng)的建模和仿真。它對電路系統(tǒng)的說明既可以采用結(jié)構(gòu)說明,也可以采用行為說明,即只需要說明模型的行為,而不需要聲明模型是如何實現(xiàn)的。
2　工作原理
當(dāng)MOS管溝道縮短到一定程度,就會出現(xiàn)短溝道效應(yīng),其主要表現(xiàn)在MOS管溝道中的載流子出現(xiàn)速度飽和現(xiàn)象。在MOS管溝道較長、電場較小的情況下,載流子的速度正比于電場,即載流子的遷移率是個常數(shù)。然而在溝道電場強度很高情況下,載流子的速度將由于散射效應(yīng)而趨于飽和。載流子速度v與電場的關(guān)系可用以下關(guān)系式來近似:

其中μn 是遷移率, E是溝道水平方向的電場, Ec是速度飽和發(fā)生時的臨界電場。溝道水平方向的電場取決于UDS /L,對于短溝道MOS管,由于溝道長度L 比長溝道MOS管小得多,因此水平方向的電場也相應(yīng)大得多,隨著漏源電壓UDS的增加,很快就可以達(dá)到飽和點。因此在分析MOS管特性時,考慮到速度飽和效應(yīng),就不能沿用傳統(tǒng)長溝道MOS管的電流、電壓關(guān)系式,需要對其加以修正。

在線性區(qū),漏極電流的公式原來為其中ID 為漏極電流, kp 為跨導(dǎo)系數(shù),W 為溝道寬度, L 為溝道長度, UT 為閾值電壓, UGS和UDS分別是柵極電壓和漏極電壓。
對于短溝道MOS管,應(yīng)該修正為其中, K (UDS ) 因子考慮了速度飽和的因素。K(U)定義為:

　UDS /L 可以理解為溝道中水平方向的平均電場,對于長溝道MOS管,由于L 較大, UDS /L 比Ec 小得多,因此K (UDS ) 接近于1, 而對于短溝道MOS 管,K (UDS )通常小于1,因此產(chǎn)生的漏極電流要比通常電流公式計算的值要小。在飽和區(qū),漏極電流的公式原來為

　其中, K (UGS - UT )因子考慮了速度飽和的因素。在(UGS - UT ) /LEc 比1大得多的情況下, ID 與(UGS -UT )不再是長溝道MOS管中的平方關(guān)系,而接近于線性關(guān)系。
3　基于VHDL 2AM S的MOS管建模
N溝道MOS管模型如圖1 所示[ 6, 7 ] , VHDL2AMS既可以針對其結(jié)構(gòu)進(jìn)行結(jié)構(gòu)說明,也可以對其進(jìn)行行為說明,即通過一些數(shù)學(xué)表達(dá)式或傳遞函數(shù)來說明對象的行為。下面用VHDL2AMS構(gòu)建短溝道MOS管行為。

短溝道MOS管行為模型中,庫和程序包的調(diào)用以及接口參數(shù)定義如下:

在ieee庫中,程序包electrical_ systems中定義了電子系統(tǒng)中電壓、電流、電源地等基本電路變量,程序包fundamental_constants中定義了電子電荷、波耳茲曼等一些基本常數(shù),math_real程序包則定義了各種數(shù)**算符等。VHDL2AMS在接口定義中列出了MOS管模型中的有關(guān)參數(shù),可以方便地進(jìn)行設(shè)置和修改。由于MOS管的VHDL2AMS模型占有較大篇幅,以下僅給出短溝道MOS管VHDL2AMS模型中與前面內(nèi)容相關(guān)的關(guān)鍵程序語句。

以上程序中, k為增益因子k = kpW /Lk_uds = = 1. 0 / (1. 0 + uds/ ( Ec3 L) ) 對應(yīng)于前述K (UDS )項; k_udssat = = 1. 0 / (1. 0 + ( ugs2u th ) /(Ec3 L) ) 對應(yīng)于前述K (UGS - UT )項。可以看出,在截止區(qū),漏極電流幾乎為零,在線性區(qū)和飽和區(qū),漏極電流表達(dá)式分別包含k _uds和k_udssat因子,反映了
短溝道效應(yīng)。此外漏極電流表達(dá)式還包含( 1. 0 +lambda3 uds)項,其中l(wèi)ambda為溝道長度調(diào)制系數(shù),反映漏極電壓對溝道長度的影響。
4　分析與比較
利用混合信號仿真器SMASH5. 5, 得到VHDL2AMS說明的MOS管模型的仿真結(jié)果,如圖2所示。圖中分別給出兩個MOS管的ID2UDS特性。兩個管子是具有相同W /L 比的N溝道MOS管,各項參數(shù)基本相同,比如開啟電壓UT 均為0. 5 V,主要差別在于一個是長溝道(L = 10μm) MOS管, 一個是短溝道(L =0. 2μm)MOS管。上面一條特性是長溝道MOS管特性,下面一條特性是短溝道MOS管特性。從圖中可看出,長溝道MOS管特性曲線在UDS =UGS - UT = 2 - 0. 5 = 1. 5V處飽和,符合常理。而短溝道MOS管曲線則在UDS遠(yuǎn)低于1. 5V處就已經(jīng)提前飽和。通過觀察可以發(fā)現(xiàn)飽和點約為0. 5V。因此短溝道MOS管的飽和區(qū)域要比長溝道MOS管更寬。
此外同在飽和區(qū),如當(dāng)UDS = 2V時,可以看到短溝道MOS管的漏極電流只是長溝道MOS管漏極電流的1 /3左右。這意味著短溝道MOS管的電流驅(qū)動能力明顯下降。

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